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Canales de desintegracionDetector LHCb
Parametros calculadosConclusiones
Experimento LHCb
Jose Manuel Calatayud (2o) Ana Climent (1o)
Universitat de Valencia. Facultat de Fısica
Instituto de Fısica Corpuscular (IFIC - CSIC )
21 de julio de 2017
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Canales de desintegracionDetector LHCb
Parametros calculadosConclusiones
Indice
1 Canales de desintegracion
2 Detector LHCb
3 Parametros calculados
4 Conclusiones
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Canales de desintegracionDetector LHCb
Parametros calculadosConclusiones
Canales de desintegracion
Desintegracion de Λ0b
Λ0b → Λ0γ
Λ0 → π−p+
Desintegracion de Ξ−b
Ξ−b → Ξ−γ
Ξ− → Λ0π−
Λ0 → π−p+
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Parametros calculadosConclusiones
ExperimentoPartes
Detector LHCb. Experimento
Desintegracion en vuelo → direccion privilegiada
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ExperimentoPartes
Detector LHCb. Partes
VeLo (Vertex Locator) : Distancia punto de colision -desintegracion quark b
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Parametros calculadosConclusiones
ExperimentoPartes
Detector LHCb. Partes
VeLo (Vertex Locator)
TT (Tracker Turicensis) : Posiciones de las partıculas cargadas
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Parametros calculadosConclusiones
ExperimentoPartes
Detector LHCb. Partes
VeLo (Vertex Locator)
TT (Tracker Turicensis)
Iman : Desviacion de las trayectorias de las partıculas cargadas
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ExperimentoPartes
Detector LHCb. Partes
VeLo (Vertex Locator)
TT (Tracker Turicensis)
Iman
T-stations (T1-T3)
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ExperimentoPartes
Detector LHCb. Partes
Long Tracks
VeLo + TT +T-stations
Buena informacion delmomento lineal
Se usa en la mayorıa delos analisis
Downstream Tracks
TT + T-stations
Importante para vidasmedias largas
El vertice del origen noqueda bien reconstruido
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Masas invariantes de las partıculasEficienciaHelicidadResolucion angular
Parametros calculados
Λ0b
mΛ0b
=
√(√m2
p+ + p2p+ +
√m2
π− + p2π− + pγ
)2
− p2Λ0
b
Ξ−b
mΞ−b
=
√(pγ +
√m2
p+ + p2p+ +
√m2
π− + p2π−
1
+√
m2π− + p2
π−2
)2
− pΞ−b
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Parametros calculadosConclusiones
Masas invariantes de las partıculasEficienciaHelicidadResolucion angular
Parametros calculados
Figura 1: Masa invariante dela partıcula Λ0
Figura 2: Masa invariante dela partıcula Λ0
b
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Masas invariantes de las partıculasEficienciaHelicidadResolucion angular
Parametros calculados
Figura 3: Tipo DDD Figura 4: Tipo LLL
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Masas invariantes de las partıculasEficienciaHelicidadResolucion angular
Eficiencia
eficiencia =no de sucesos reconstruidos
no de sucesos generados
Experimento Eficiencia ( %)
L2bLGamma 2015 36,8
Xib2XiGamma 2016 22,0
Cuadro 1: Eficiencia del detector segun la desintegracion
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Masas invariantes de las partıculasEficienciaHelicidadResolucion angular
Helicidad
Figura 5: Tipo DDD Figura 6: Representacion deθproton
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Masas invariantes de las partıculasEficienciaHelicidadResolucion angular
Resolucion angular
µ (rad) σ (rad)
Λ0b(σproton) -0,0054 0,074
Ξ−b (σΛ) LLL 0,00044 0,017
Ξ−b (σΛ) DDL -0,00087 0,031
Ξ−b (σΛ) DDD 0,0020 0,036
Cuadro 2: Resoluciones angulares de la helicidad en cada desintegracion
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Conclusiones
Fısica de partıculas
Funcionamiento del IFIC
Trabajo de los investigadores
Vision mas profunda de las actividades del CERN
Estudio de algunas desintegraciones radiactivas de bariones
Analisis de datos obtenidos en los detectores
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