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5-EFICIENCIA
Turbomáquinas Térmicas CT-3412
Prof. Nathaly Moreno SalasIng. Victor Trejo
Contenido
� Expansión y compresión en diagrama h-s
� Eficiencia
� Eficiencia de una turbomáquina
� Divergencia de isóbaras en diagrama h-s� Divergencia de isóbaras en diagrama h-s
� Definiciones de Eficiencia Turbina
� Definiciones de Eficiencia compresor
� Eficiencia politrópica
� Relación entre eficiencia isentrópica y politrópica
� Proceso politrópico
� Factor de recalentamiento
Expansión y compresión en diagrama h-s
Expansión
Expansión real
Compresión
Expansión isentrópica(sin pérdidas)
Compresión isentrópica(sin pérdidas)
Compresión real
Eficiencia
� En general, una eficiencia es una relación entre lo que se puede aprovechar y lo que se ha gastado para obtenerlo:
Ó una relación entre el gasto o el provecho de dos Gasto
Provecho=η
� Ó una relación entre el gasto o el provecho de dos procesos:
donde el proceso de comparación puede ser, por ejemplo: isentrópico (sin pérdidas), politrópico o isotérmico.
ncomparació de Procesoreal Proceso=turbinaη
real Procesoncomparació de Proceso=compresorη
Eficiencia de una turbomáquina (1/3)
� Para las turbomáquinas existen muchas definiciones importantes de eficiencia según:� Definición de los límites del proceso (componente,
etapa o máquina)
� El propósito de la máquina (turbina o compresor)� El propósito de la máquina (turbina o compresor)
� Proceso con el cual se compara (isentrópico, politrópico, isotérmico)
� Energía útil según la aplicación (¿energía cinética a la salida de la máquina útil o no? )
� Consideración de pérdidas externas (fugas, fricción en rodamientos, caja de transmisión, acoples, etc.)
Fuente: Presentaciones de la asignatura Fundamentos de los turbomáquinas térmicas de la universidad de Stuttgart
Eficiencia de una turbomáquina (2/3)
� La eficiencia de una turbomáquina puede ser escrita como el producto de las eficiencias isentrópica (o adiabática), mecánica y volumétrica:
ηηηη =
� Cada una de estas eficiencias se define de forma diferente para compresores y para turbinas de acuerdo a lo que se considere gasto y provecho en cada caso.
adiabáticaavolumétricmecánica ηηηη =
Eficiencia de una turbomáquina (3/3)
Compresor
Turbina
Eficiencia mecánica
eje al entregada Potenciamecánica Pérdidas-eje al entregada Potencia
eje elpor entregada Potenciamecánica Pérdidas-eje elpor entregada Potencia
Turbina
Eficiencia volumétrica
eje elpor entregada Potencia
fugascon máquina la a entregada Potenciafugassin máquina una a entregada Potencia
fugascon máquina lapor entregada Potenciafugassin máquina unapor entregada Potencia
Compresor
Turbina
Fuente: Presentaciones de la asignatura Fundamentos de los turbomáquinas térmicas de la universidad de Stuttgart
Divergencia de isóbaras en diagrama h-s
(1/10)
Bh∆
Ah∆
Bh∆
BA hh ∆<∆
Divergencia de isóbaras en diagrama h-s
(2/10)
� La ecuación de Gibbs explica la divergencia de las isóbaras en el diagrama de Mollier. Su forma original es:
(1) pdvduTds +=� Diferenciando la definición de entalpía se obtiene:
� Sustituyendo 2 en 1 se obtiene una forma que permite observar la pendiente de una isóbara:
(1) pdvduTds +=
(2) pdvvdpdhdu −−=
(3) vdpTdsdh +=Fuentes: Introduction to thermodynamics and heat transfer – Cengel, Y.
Applied thermodynamics – Singh, O.
Divergencia de isóbaras en diagrama h-s
(3/10)
� A lo largo de una isóbara dp=0. Sustituyendo esto en 3 y diviendo entre ds, se obtiene:
(4) Tds
dh =
� La expresión 4 muestra que la pendiente de la entalpía es proporcional a la temperatura (y a la entalpía) a lo largo de una isóbara, lo que explica su divergencia (mostrado en forma gráfica en siguiente lámina).
(4) Tds
=
Divergencia de isóbaras en diagrama h-s
(4/10)
Ads
dh
BA ds
dh
ds
dh
>
Bds
dh
¡Divergencia de las
isóbaras!
Divergencia de isóbaras en diagrama h-s
(5/10)
� La divergencia de las isóbaras tiene al menos dos consecuencias importantes en las turbomáquinas que se explican en las siguientes láminas:� Una etapa de turbina es menos eficiente que la turbina y una etapa de un
compresor es más eficiente que el compresor.
La compresión es más eficiente a bajas temperaturas y la expansión a altas � La compresión es más eficiente a bajas temperaturas y la expansión a altas temperaturas
Turbina a gas General Electric
Con un gran número de etapas de
compresión y pocas etapas de expansión
Esquema deCompresión coninterenfriamietno
Divergencia de isóbaras en diagrama h-s
(6/10)
En un proceso de expansión:
Si se realiza la expansión en 2 etapas:
h∆ss hh
hh
21
212,1 ∆+∆
∆+∆=η
Viendo ahora la expansión completa:
sh1∆
ssh2∆
1h∆
sh2∆ 2h∆
Viendo ahora la expansión completa:
21+∆h
sss hh
hh
21
2121 ∆+∆
∆+∆=+η
211,2
22
Luego
que Nótese
+<∆>∆
ηηsss hh
Fuente: Presentaciones de la asignatura Fundamentos de los turbomáquinas térmicas de la universidad de Stuttgart
Divergencia de isóbaras en diagrama h-s
(7/10)
En un proceso de expansión:
Esto significa que la eficiencia de una turbina es más alta que la de
sus etapas. Análogamente se puede mostrar que la eficiencia
Fuente: Presentaciones de la asignatura Fundamentos de los turbomáquinas térmicas de la universidad de Stuttgart
puede mostrar que la eficiencia de una etapa de compresión es
más alta que la de toda la máquina. Es importante recordar
esto al hablar de eficiencia politrópica. Una interpretación
física de esto es…
Divergencia de isóbaras en diagrama h-s
(8/10)
Compresor
Cada etapa aumenta la temperatura del fluido de trabajo (efecto de precalentamiento), por lo que en la siguiente se requiere más trabajo para comprimirlo y se ve perjudicada la eficiencia de la máquina
Compresor con enfriamiento después de cada etapa. Conocido comercialmente como compresor isotérmico
Divergencia de isóbaras en diagrama h-s
(9/10)
Turbina
Las pérdidas por fricción en cada etapa se transforman en calor (que es contabilizado como pérdida en la eficiencia de la etapa) que puede ser aprovechado parcialmente en las siguientes etapas, lo que se traduce en un aumento de la eficiencia de la máquina.la eficiencia de la máquina.
Turbina a gas de 140MW (GE)
Divergencia de isóbaras en diagrama h-s
(10/10)
� El hecho de que la compresión sea más eficiente a bajas temperaturas y la expansión a altas
temperaturas explica la importancia de dos mejoras comunes en los ciclos termodinámicos: el
interenfriamiento en compresión y el recalentamiento y la regeneración en expansión.
Ciclo Brayton (turbina a gas) con interenfriamiento, recalentamiento y
regeneración
Definiciones de Eficiencia Turbina (1/4)
� La eficiencia global se define como:
� La eficiencia isentrópica (o adiabática) se define como la
tiempofluidodisponibleenergíadiferenciaMáxima
tiempoacopledisponiblemecánicaEnergíaTo /
/, =η
•∆
=os
To
hm
ejePotencia,η
� La eficiencia isentrópica (o adiabática) se define como la relación entre trabajo real y trabajo ideal (isentrópico):
� La eficiencia mecánica se puede definir:s
Tt
Tt
hh
hh
0201
0201,
, mpofluido/tiedisponibleenergíadediferenciaMáxima
porotor/tiemaldasuministraEnergía
−−=
=
η
η
tm
m
ηηη
η
0
porotor/tiemdasuministraEnergía
mpoacople/tiedisponiblemecánicaEnergía
=
=
Definiciones de Eficiencia Turbina (2/4)
� Para hallar la expresión de eficiencia isentrópica de la turbina se empleará una vía mucho más expedita (pero que no pasa por la expresión ya obtenida de trabajo isentrópico). Retomando (5):
1
2
21
1
TT
T
TTturbina
−=
−−=η
� Para un proceso isentrópico y gas ideal:
� Sustituyendo se obtiene finalmente:
1
221 1T
TTT ssturbina
−=
−=η
γγ 1
1
2
1
2
−
=
P
P
T
T s
γγη 1
1
2
1
2
1
1
−
−
−=
p
p
T
T
turbina
Definiciones de Eficiencia Turbina (3/4)
Eficiencia total a total: expresa el aprovechamientoDe la Energía Cinética a la salida de la Turbina
( ) ( )( ) ( )
cChChhh =+−+=−=222
2110201 2121η
h01
02 ( ) ( )( ) ( ) dChChhh sss
Ttt =+−+
=−
=222
211
2211
0201
0201, 2121
η
Frecuentemente C1 = C2 o que la diferencia entre ellas sea pequeña y C2 ≈ C2s, porlo que la eficiencia queda
sTtt hh
hh
21
21, −
−=η
s
02
Definiciones de Eficiencia Turbina (4/4)
h01
02
Eficiencia total a estática: se emplea cuando no seaprovecha la Energía Cinética a la salida de la Turbina
( ) ( )( ) ( )
cChChhh =+−+=−=212
2110201 2121η
s
( ) ( )( ) ( ) eChChhh sss
Tts =+−+
=−
=222
211
1211
0201
0201, 2121
η
Frecuentemente C1 = C2 o que la diferencia entre ellas sea pequeña y C2 ≈ C2s, porlo que la eficiencia queda
2121
21, 21 Chh
hh
sTtt +−
−=η
Definiciones de Eficiencia Compresor (1/4)
� La eficiencia global se define como:
� La eficiencia isentrópica (o adiabática) se define como la
mpoacople/tiealdasuministraEnergía
2/tiempo1comprimirparamínimaEnergía,
→=Coη
ejePotencia
hm osCo
∆=•
,η
� La eficiencia isentrópica (o adiabática) se define como la relación entre trabajo real y trabajo ideal (isentrópico):
� La eficiencia mecánica se puede definir:0102
0102,
, mpofluido/tiealrotorpordasuministraEnergía
2/tiempo1comprimirparamínimaEnergía
hh
hh sTt
Ct
−−=
→=
η
η
tm
m
ηηη
η
0
mpoacople/tiedasuministraEnergía
mpofluido/tierotorpordasuministraEnergía
=
=
Definiciones de Eficiencia Compresor (2/4)
h02
01 ( ) ( )( ) ( )
cChChhh sss =+−+=−=211
222102 2121η
Rendimiento adiabático o total a total: debidoa que siempre se aprovecha la Energía Cinética a la salida
s
( ) ( )( ) ( ) dChChhh
sssCtt =
+−+=
−=
211
222
1122
0102
102, 2121
η
Frecuentemente C1 = C2 o que la diferencia entre ellas sea pequeña y C2 ≈ C2s, porlo que la eficiencia queda
12
12, hh
hh sCtt −
−=η CttCt ,, ηη =
Eficiencia Isentrópica (3/4)
� La temperatura a la entrada y a la salida se puede medir, pero la temperatura de salida isentrópica no, pero escribiendo el trabajo isentrópico con la relación isentrópica:
γγγ
1
1111
=⇒=p
pvvvppv
� Sustituyendo en la definición de trabajo:
� Al integrar (y usar la ecuación de gas ideal) se obtiene una expresión para el trabajo isentrópico:
111
=⇒=p
vvvppv
∫∫
==∆ss
s dpp
pvvdph
2
1
1
12
1
1
γ
(6) 111
111
1
21
1
211
−
−=
−
−=∆
−−γ
γγ
γ
γγ
γγ
p
pRT
p
pvph ss
s
Eficiencia Isentrópica (4/4)
� Para gas ideal:
� Usando esto y (6) en la definición de eficiencia isentrópicapara compresión:
TCph ∆=∆
−1γγRT
� Recordando que
� Se obtiene finalmente:
( )
−
−−=
∆∆=
−
11
1
1
2
12
1 γγ
γγ
ηp
p
TTCp
RT
h
hscompresor
γγ 1−=
Cp
R
1
1
1
2
1
1
2
−
−
=
−
T
T
P
P
compresor
γγ
η
Eficiencia politrópica o del pequeño escalonamiento (1/4)
� El concepto de eficiencia politrópica nace de la necesidad decomparar máquinas con diferentes relaciones de presión (laeficiencia isentrópica depende de la relación de compresióncomo lo muestra la divergencia de las isóbaras en eldiagrama h-s)diagrama h-s)
Fuente: Gas turbine theory – Cohen H., Rogers G. Saravanamuttoo H.
Microturbina
Turbina a gas SGT6-5000F (Siemens) de 200MW
Vs.
Eficiencia politrópica (2/4)
� La eficiencia politrópica se define como la eficiencia isentrópica de una etapa infinitesimal que sería constante en todo el proceso. Para un compresor:
(7) , dT
dTscompresorp =η
� Para gas ideal y proceso isentrópico se cumple:
� Y en forma diferencial:
(7) , dTcompresorp =η
constante1 =−γ
γ
p
T
(8) 1
p
dp
T
dTs
γγ −=
Eficiencia politrópica (3/4)
� Al despejar dTs de (7) y sustituirlo en (8) se obtiene:
� Recordando que la eficiencia politrópica es constante por definición e integrando esta expresión entre las condiciones de entrada 1 y salida 2 se
p
dp
T
dTcompresorp γ
γη 1,
−=
1γ −integrando esta expresión entre las condiciones de entrada 1 y salida 2 se obtiene:
� Análogamente se puede obtener para una turbina:
(9) ó
ln
ln,
1
1
2
1
2
1
2
1
1
2
,
compresorp
p
p
T
T
T
T
p
p
compresorp
γηγ
γγ
η−
−
=
=
( )
(10) ó
ln
ln 1
2
1
2
11
1
2
1
2
,
,
γγη
γγη
−
−
=
=
turbinap
p
p
T
T
p
p
T
T
turbinap
Eficiencia politrópica (4/4)
� La diferencia entre ambos rendimientos está en sucomportamiento en función de la relación de presiones:� ηt = f(rp)� ηp ≠ f(rp) = constante
� En la práctica es común definir las eficiencias isentrópicas ypolitrópicas en función de propiedades de estancamiento.politrópicas en función de propiedades de estancamiento.
� La eficiencia politrópica puede ser interpretada como unamedida de la calidad del diseño y refleja el estado delarte de una máquina, por lo que es útil para compararmáquinas.
� El uso de la eficiencia isentrópica es más apropiado cuandose desea analizar un ciclo o aplicación de interés.
Fuente: Gas turbine theory – Cohen H., Rogers G. Saravanamuttoo H.
Relación entre eficiencia isentrópica y politrópica (1/2)
� Partiendo de las expresiones halladas de eficiencia isentrópica:
1
1
1
2
1
1
2
−
−
=
−
T
T
P
P
compresor
γγ
ηγ
γη 1
1
2
1
2
1
1
−
−
−=
p
p
T
T
turbina
� Y haciendo uso de las expresiones 9 y 10 para eficiencia politrópica, se pueden relacionar ambos rendimientos sustituyendo la relación de temperaturas (al hacer esto se está modelando el proceso real como proceso politrópico:
1
p
(11)
1
1
,
1
1
2
1
1
2
−
−
= −
−
compresorp
P
P
P
P
compresor
γηγ
γγ
η (12)
1
1
1
1
2
)1(
1
2
,
γγ
γηγ
η −
−
−
−
=
p
p
p
pturbinap
turbina
Relación entre eficiencia isentrópica y politrópica (2/2)
� En la figura se muestra la eficiencia isentrópica
en función de la relación de presiones para un compresor y
una turbina a través de una turbina a través de las expresiones 11 y 12
para una eficiencia politrópica igual a
0.85. Como se esperaba, la eficiencia de la turbina aumenta
con la relación de presiones y la del
compresor disminuye
Proceso politrópico (1/4)
� Nótese que si tomamos las expresiones 9 y 10 y escribimos los exponentes de la siguiente forma:
( )n
n
n
n turbinap
compresorp
11 ó
11 ,
,
−=−−=−
γγη
γηγ
� Para compresión y expansión respectivamente, obtenemos la expresión de un proceso politrópico (para gas ideal):
� De este hecho proviene el nombre de eficiencia politrópica.� El trabajo politrópico puede ser calculado con la expresión
6 sustituyendo el coeficiente isentrópico por el politrópico.
n
n
p
p
T
T1
2
1
2
1
−
=
Fuente: Gas turbine theory – Cohen H., Rogers G. Saravanamuttoo H.
Proceso politrópico (2/4)
� Un proceso politrópico es un proceso en el cual el volumen y la presión se relacionan según la siguiente expresión:
constante=npv� Donde n es el exponente politrópico. Para un gas
ideal se puede escribir también:
constante=pv
1
2
1
1
1
2
1
2
−−
=
=
nn
n
v
v
p
p
T
T
Proceso politrópico (3/4)
� Un proceso real puede ser modelado como proceso politrópico mediante un
sistema de 2 ecuaciones para determinar la constante y el exponente n. Si la suposición exponente n. Si la suposición
de gas ideal es aplicable, ésta permite determinarlo
conociendo la presión y la temperatura (fácilmente
medibles) en dos puntos del proceso, por ejemplo, a la
entrada y salida de la máquina.
constante=npv
Proceso real modelado como proceso politrópico
Proceso politrópico (4/4)
� Diferentes procesos no reales pueden sermodelados como casos particulares de unproceso politrópico:
Proceso Exponente politrópico Justificación
Isobárico
Isotérmico
Isentrópico
Isocórico
0=n constanteconstante0 =⇒= ppv
constconst ==⇒= RTppv
constante=γpv
constanteconstante1
=⇒= vvpn
1=n
γ=n
±∞=n
Fuente: Presentaciones de la asignatura Fundamentos de los turbomáquinas térmicas de la universidad de Stuttgart
Factor de recalentamiento (1/2)
� El vapor no se comporta como gas ideal, por lo que las expresiones 11
y 12 no pueden ser aplicadas a turbinas a
vapor.aplicadas a turbinas a
vapor.
� Por esta razón, en las turbinas a vapor se
utiliza el concepto de factor de
recalentamiento Rh para vincular las eficiencias
isentrópica y politrópica.Fuente: Fluid mechanics and thermodynamics of turbomachinery – Dixon, S.
Factor de recalentamiento (2/2)
� El factor de recalentamiento se define como:
� Debido a la divergencia de las isóbaras, Rh es siempre
( ) ( )[ ]s
is
s
ysxxsH hh
h
hh
hhhhR
2121
1 ...
−∆
=−
+−+−= ∑
� Debido a la divergencia de las isóbaras, Rh es siempremayor que uno (típicamente 1.03-1.08). Siendo laeficiencia isentrópica:
� La eficiencia politrópica se puede relacionar con laisentrópica entonces como:
s
is
issturbina hh
h
h
hh
hh
hh
21
21
21
21
−∆
∆−=
−−= ∑
∑η
Hturbinapturbina R,ηη =
Eficiencia de una tobera
12
Aplicando la primera ley de la termodinámica
( ) ( )21
2212 2
1CChhWQ
−+−=−••
( ) ( ) ( )
0102
211
222
21
2212
2
1
2
1
2
10
2
hh
ChCh
ICChh
=
+=+
−+−=
Como no existe trabajo ni calor, la ecuación queda
Eficiencia de una tobera
También podemos decir que para un proceso adiabático reversible se tiene
( )
22
21
2221 2
1
CChh
CChh ss
−−
−=−
El rendimiento de una tobera puede escribirse
21
0201
2121
21
22
21
22
21
21
1PP
PP
PPhh
CC
CC
hh
hh
tob
s
sstob
−−−=
−=−
−−=
−−=
η
ρ
η
Para un proceso isentrópico se cumple que Tds = 0 = dhis –vdP, además si el flujo esincompresible, las variaciones de 1 a 2s se puede expresar
Reescribiendo la relación (I), se puede expresar la eficiencia como:
Eficiencia de un Difusor
21 Aplicando la primera ley de la termodinámica, Q = W = 0
0102
211
222 2
1
2
1
hh
ChCh
=
+=+
Reescribiendo
( )
( )
22
21
22
21
2
12
22
2112
22
2112
2
1
2
1
CC
CC
hh
hh
CChh
CChh
ssdif
ss
−−=
−−=
−=−
−=−
η
Reescribiendo
Para el proceso adiabático reversible se cumple que:
Se puede definir el rendimiento del difusor como:
Eficiencia de un Difusor
También puede escribirse el rendimiento del difusor:
1−+
=ηPPdif
1
1
1
1
1
2
02
01
1
1
2
21
0201
−
−
=
−−+
−
−
γγ
γγ
η
PP
PP
PP
PP
PP
dif
dif