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UNIVERSIDAD CATÓLICA DE SANTIAGO DE GUAYAQUIL TEMA: EFECTO MAGNUS CATEDRÁTICO: ING. PEDRO CASTRO ALUMNO: GONZALO LOZANO URGILÉS MATERIA: HIDRÁULICA II PARALELO: “A”

Efecto Magnus

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Efecto Magnus

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UNIVERSIDAD CATLICA DE SANTIAGO DE GUAYAQUIL

TEMA:

EFECTO MAGNUS

CATEDRTICO:ING. PEDRO CASTRO

ALUMNO:GONZALO LOZANO URGILS

MATERIA: HIDRULICA II

PARALELO:A

SEPTIEMBRE 2014 El estudio del movimiento de un slido en un fluido tiene gran inters prctico, desde el diseo de los aviones hasta el efecto que le da al baln un jugador de cualquier deporte que use el mismo.

Supongamos un cuerpo simtrico como un cilindro, como en la figura 1, las lneas de corriente se reparten simtricamente. La velocidad del fluido es nula en los extremos de su dimetro horizontal y mxima en los extremos de su dimetro vertical, pasando por valores intermedios para dimetros que tengan otra orientacin.

Si el fluido es ideal, las presiones se distribuyen simtricamente alrededor del cuerpo de modo que las fuerzas debidas a la presin se anulan de dos en dos en los extremos de cada dimetro. La resultante de las fuerzas que ejerce el fluido sobre el cuerpo es nula. Por tanto, se dar la paradoja de que un cuerpo simtrico no es arrastrado cuando se coloca en el seno de una corriente de un fluido perfecto. Con este principio podremos interpretar el efecto Magnus en un slido en un fluido.

El efecto Magnus explica por qu el movimiento de giro de un slido determina su trayectoria dentro de un fluido. Tambin puede decirse que es la aplicacin del principio de Bernoulli a esferas o cilindros que giran en su desplazamiento.

Para explicar este efecto supongamos un cilindro que gira en el sentido de las agujas del reloj, y que est colocado perpendicularmente a las lneas de corriente de un fluido en rgimen laminar con velocidad constante.

Por efecto de la viscosidad, los elementos de un fluido que se encuentran en contacto con la superficie lmite, son arrastrados por el movimiento de giro del cilindro, de tal forma que en la parte superior del cilindro A los elementos de fluido aumentarn de velocidad y en cambio, en la parte inferior B su velocidad disminuir tal como podemos observar en la figura 2.

De acuerdo con laecuacin de Bernoullila presin en A ser menor que en B, el mismo razonamiento se aplica a otros puntos del fluido por encima y por debajo de la lnea horizontal que pasa por el centro del cilindro. La resultante de todas las fuerzas que actan sobre el cilindro debido a la presin del fluido es una fuerza vertical denominada sustentacin que tiende a desplazar al cilindro en una direccin perpendicular a las lneas de corriente.

El efecto Magnus se explica en trminos de la funcin corrienteY(x, y). Las lneas de corriente, en color rojo, son aquellas para las queY(x, y)=cte. Figura 3

El campo de velocidades se obtiene derivando (derivada parcial) la funcin corriente. La velocidad tangencial est representa mediante flechas de color negro que acompaan a las partculas de fluido.

De acuerdo alteorema de Bernoullila presin de un fluido con velocidadvesp=rv2/2. Donderes la densidad constante de un fluido incompresible. La fuerza debida a la presin se aplica perpendicularmente a la superficie, de modo que la componente vertical de la fuerza es -senqp(q)dStal como se ve en la figura 4.

Para entender este efecto utilizando otro fluido, el aire, tendremos que al encontrarse el flujo relativo contra la capa lmite de estos objetos que avanzan girando, afectar a la capa de aire que envolver el perfil ya que por un lado circular ms rpidamente que por el otro. En el lado en el que se produzca una mayor presin dinmica se dar una presin esttica ms baja y por lo tanto la fuerza de sustentacin. Figura 5

Un objeto enrotacincrea un remolino de aire a su alrededor. Sobre un lado del objeto, el movimiento del remolino tendr el mismo sentido que la corriente deairea la que el objeto est expuesto. En este lado la velocidad se incrementar. En el otro lado, el movimiento del remolino se produce en el sentido opuesto a la de la corriente de aire y la velocidad se ver disminuida.

A menudo se hace referencia a este efecto a la hora de explicar movimientos extraos pero comnmente observados en deportes que hacen uso de bolas y pelotas en rotacin.

CONCLUSIN

El efecto Magnus es producto de varios fenmenos, incluido elprincipio de Bernoulliy el proceso de formacin de lacapa lmiteen el fluido situado alrededor de los objetos en movimiento.

En el aire, un objeto enrotacincrea un remolino de aire a su alrededor. Sobre un lado del objeto, el movimiento del remolino tendr el mismo sentido que la corriente deairea la que el objeto est expuesto. En este lado la velocidad se incrementar. En el otro lado, el movimiento del remolino se produce en el sentido opuesto a la de la corriente de aire y la velocidad se ver disminuida.

ANEXOS

FIGURA 1

FIGURA 2

FIGURA 3

FIGURA 4

FIGURA 5

BIBLIOGRAFACarrasco F. (2009). Efecto Magnus. Recuperado de: http://aaiiuc3m.wordpress.com/2009/03/18/efecto-magnus/ Garca A. (2004). Efecto Magnus. Recuperado de: http://www.sc.ehu.es/sbweb/fisica/fluidos/dinamica/magnus/magnus.htmAguado X. (2006). Efecto Magnus. Recuperado de: http://www.uclm.es/profesorado/xaguado/ASIGNATURAS/BTD/4-Apuntes/06.pdf