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http://laplace.us.es/wiki/index.php/Trabajo_en_termodin %C3%A1mica_(GIE) 1 Trabajo (Sección 2-4 de Çengel & Boles (6ª Ed.) ) 1.1 Definición Una posible definición de trabajo en termodinámica sería la siguiente: El trabajo es una transferencia de energía a través de la frontera de un sistema asociada a un cambio en las variables macroscópicas. En esta definición hay que remarcar varios aspectos que se explican en las secciones siguientes y en los artículos relativos al calor y al primer principio de la termodinámica: El trabajo es una transferencia de energía, es decir, es un paso de energía de un sitio a otro, no es algo que se tiene o se almacena. El trabajo se localiza en la frontera del sistema, es una entrada o salida por las paredes del sistema, y no se refiere al interior de éste. Está asociado al cambio de las variables macroscópicas, como pueden ser el volumen, la presión, la posición y velocidad del centro de masas, el voltaje, etc. Se realiza trabajo cuando se acelera un objeto, cambiando la velocidad de su CM. Por contra, si lo que se hace es aumentar la temperatura de un gas, incrementando la energía cinética de cada partícula, a este proceso lo llamamos calor. 1.2 Trabajo diferencial El concepto de trabajo en termodinámica es una generalización de la correspondiente definición de

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http://laplace.us.es/wiki/index.php/Trabajo_en_termodin%C3%A1mica_(GIE)1 Trabajo(Seccin 2-4 de engel & Boles (6 Ed.) )1.1 DefinicinUna posible definicin de trabajo en termodinmica sera la siguiente:El trabajo es una transferencia de energa a travs de la frontera de un sistema asociada a un cambio en las variables macroscpicas.En esta definicin hay que remarcar varios aspectos que se explican en las secciones siguientes y en los artculos relativos al calor y al primer principio de la termodinmica: El trabajo es una transferencia de energa, es decir, es un paso de energa de un sitio a otro, no es algo que se tiene o se almacena. El trabajo se localiza en la frontera del sistema, es una entrada o salida por las paredes del sistema, y no se refiere al interior de ste. Est asociado al cambio de las variables macroscpicas, como pueden ser el volumen, la presin, la posicin y velocidad del centro de masas, el voltaje, etc. Se realiza trabajo cuando se acelera un objeto, cambiando la velocidad de su CM. Por contra, si lo que se hace es aumentar la temperatura de un gas, incrementando la energa cintica de cada partcula, a este proceso lo llamamos calor.1.2 Trabajo diferencialEl concepto de trabajo en termodinmica es una generalizacin de la correspondiente definicin de trabajo en mecnica. Cuando tenemos una fuerza F actuando sobre una partcula, de forma que sta se desplaza una cantidad dx en la direccin de la fuerza, el trabajo realizado es igual a

Si tenemos tres componentes de la fuerza y un desplazamiento arbitrario, el trabajo diferencial es la suma del realizado por cada una de las componentes

En esta expresin se usa (delta) para el trabajo diferencial en lugar de d para indicar que el trabajo no es la variacin de ninguna cantidad, no es el trabajo ha aumentado en W, sino se ha realizado un trabajo W Para un mismo desplazamiento puede haber muchos valores del trabajo posibles, dependiendo de la fuerza que se haya aplicado.

Este concepto se extiende de forma inmediata al trabajo sobre un fluido (lquido o gas). Supongamos que tenemos un gas limitado por una frontera mvil, como un mbolo, sobre la cual se aplica una presin pext. La fuerza ejercida sobre el mbolo ser

mientras que la variacin en el volumen del fluido es proporcional al desplazamiento del pistn

Esto nos da el valor absoluto del trabajo diferencial

De aqu obtenemos una relacin entre unidades. Si empleamos el SI para cada una de las magnitudes se cumple

De esta relacin se ve la ventaja de usar pascales como unidad de presin, ya que si multiplicamos la presin por el cambio de volumen, medido tambin en el SI, el resultado ya est directamente en julios. En cambio, si se mide la presin en atmsferas o milmetros de mercurio, el volumen en litros o el trabajo en caloras, es preciso introducir factores de conversin para completar los clculos.1.3 Convenio de signosEn las expresiones anteriores se ha empleado el valor absoluto porque queda por definir el criterio de signos para el trabajo. Por desgracia, no existe unanimidad de criterios y es importante, al consultar una referencia, el tener claro qu criterio se usa.

Aqu seguiremos el criterio de la IUPAC segn el cual Si el trabajo se realiza por el entorno sobre el sistema, es positivo Si el trabajo es realizado por el sistema sobre el entorno, es negativoFsicamente veremos, al enunciar el primer principio de la termodinmica, que este criterio se puede enunciar como que aqul trabajo que aumenta la energa interna es positivo y el que la reduce es negativo (la eleccin opuesta es bastante frecuente en los libros de texto, ya que se origina en el estudio de las mquinas trmicas, en las que interesa que el sistema la mquina realice trabajo y por tanto se considera positivo al realizado por el sistema).Con este criterio, podemos asignarle el signo correcto a las expresiones anteriores. Consideremos un volumen de gas que se comprime por causa de una presin externa. En este caso se hace trabajo sobre el sistema, por lo que debe resultar un valor positivo. Por otro lado, en este proceso el diferencial de volumen es negativo (ya que se reduce), por lo que debe ser

Esta misma frmula vale para el caso de la expansin, para el cual dV > 0 y W < 0.

Una forma de evitar los problemas que da la eleccin de un criterio consiste en evitar elegirlo, simplemente hablando de dos tipos de trabajo Win, el trabajo realizado sobre el sistema. Wout, el trabajo realizado por el sistema.Si al analizar un proceso sabemos de antemano cundo se realiza trabajo o cundo se recibe, puede denominarse Win y Wout, suponiendo que ambos son positivos (aunque no hay problema alguno en que sean negativos, simplemente significa que va en sentido opuesto al que habamos supuesto). Con esta notacin el trabajo neto que entra en el sistema es

1.4 Trabajo en un procesoCuando tenemos un proceso en un sistema que lo lleva del estado A al estado B, el trabajo neto realizado ser la suma de los trabajos diferenciales

En el caso particular de un trabajo de compresin sobre un fluido

Esta expresin no puede representarse en un diagrama pV, ni es el rea bajo ninguna curva en dicho diagrama. Recordemos que en un diagrama pV solo se representan estados de equilibrio y las coordenadas son los valores de las variables de estado (presin y volumen, por ejemplo) del sistema. En la expresin del trabajo aparece la presin externa, que puede o no coincidir con la interna (si es que sta existe). El concepto de trabajo es aplicable tanto a procesos cuasiestticos como a cualquier otro, por lo que no hay que suponer que el sistema se encuentra en equilibrio cuando se realiza trabajo sobre l. De hecho, lo ms habitual es que no este en equilibrio. Consideremos el proceso descrito en el problema Trabajo en una compresin isoterma por un peso. En este sistema, sobre un cilindro con pistn se aplica bruscamente un peso extra, de forma que la presin externa aplicada aumenta de pA = patm a pB = patm + mg / S. El resultado es que el pistn baja y el gas se comprime. Se alcanza de nuevo el equilibrio cuando la presin interior iguala a la nueva presin exterior y la temperatura iguala a la del ambiente.

Este proceso es claramente no de equilibrio. Un golpe brusco provoca turbulencias en el gas, hace que la presin vare de un punto a otro (lo que se manifiesta como sonido) y es necesario esperar un tiempo hasta que se vuelva a alcanzar el equilibrio. Podemos, no obstante, hallar el trabajo realizado sobre el gas, al ser la presin externa constante

El resultado final se puede relacionar con las variables de estado del sistema, sabiendo que la presin interna final iguala a la externa.Un caso particular de importancia terica es el de la expansin libre. Supongamos un tanque de un gas contenido en una cmara alrededor de la cual hay vaco (o separado por una vlvula de una cmara vaca). Si se abre la vlvula y se deja que el gas se expanda, qu trabajo se realiza? La respuesta es ninguno, ya que la presin exterior es nula

aunque el gas se expande y tiene una cierta presin variable, no debe vencer ninguna resistencia en su expansin y por tanto no realiza trabajo alguno (ni tampoco es realizado sobre el gas).1.5 Otras formas de trabajo(Secciones 2-4 y 2-5 de engel & Boles)El trabajo mecnico, sea realizado por una fuerza F o mediante una presin aplicada, es solo uno de los tipos de trabajo posibles. En termodinmica, toda transferencia de energa que no se debe a una diferencia de temperaturas, es una forma de trabajo. Usualmente se asocia a algn tipo de movimiento macroscpico en el sistema. Entre otras posibles formas de trabajo tenemos:Trabajo elctricoCuando tenemos un dispositivo, como una resistencia elctrica, entre cuyos extremos existe una diferencia de potencial y por el cual pasa una carga dQ, se realiza un trabajo sobre el sistema

La cantidad de carga que pasa por un elemento de circuito en un tiempo dt se puede obtener a partir de la intensidad de corriente

En el caso particular de una resistencia elctrica, se verifica la ley de Ohm,

Trabajo de rotacinLa mayora de los motores funcionan mediante un eje rotatorio. En este caso, el trabajo realizado es proporcional al ngulo girado

siendo M la componente del momento de las fuerzas en la direccin del eje de giro. Si conocemos la velocidad angular con la que gira al eje podemos sustituir el ngulo girado

Trabajo sobre una superficieCuando una superficie (como una lmina de goma o una pompa de jabn) se estira o contrae, se realiza trabajo sobre ella, de manera anloga al caso de la compresin de un volumen. La expresin correspondiente para el trabajo es

siendo una propiedad del sistema conocida como tensin superficial, anloga a la presin.2 Trabajo especficoEl trabajo es una propiedad extensiva, ya que es proporcional al incremento de volumen y por tanto proporcional a la cantidad de materia que contiene (sobre un sistema el doble de grande se realizar el doble de trabajo). Puede definirse entonces el trabajo por unidad de masa

que representara cunto trabajo se realiza por cada kilogramo de materia. En el caso de la compresin de un gas tendramos

siendo v = V / m el volumen especfico, inverso de la densidad de masa.3 Flujo de trabajoCuando la termodinmica se aplica al estudio de las mquinas trmicas y otros dispositivos, ms que el trabajo neto acumulado interesa conocer cunto trabajo se realiza por hora o por segundo. Para ello se define el flujo de trabajo

(ojo al punto encima de la W!). Este concepto es una generalizacin de la potencia definida en mecnica (y de hecho, el flujo de trabajo puede denominarse potencia, sin muchas complicaciones). El flujo de trabajo representa la cantidad de energa que entra en el sistema en forma de trabajo en la unidad de tiempo. Se mide en el SI, como la potencia, en vatios (W, no confundir con el trabajo W, ni con el flujo de trabajo , que van en cursiva). En el caso particular de una central elctrica, el trabajo que realiza por unidad de tiempo se suele medir en megavatios elctricos (que son como los dems megavatios, pero sirven para recordar que se habla de la energa elctrica que produce), que se simbolizan MWe o MWeDe acuerdo con las expresiones anteriores, tenemos que el flujo de trabajo es igual a:Fuerza aplicada

Compresindepende de la velocidad con que vara el volumen:

De una corriente elctrica

en particular, para una resistencia elctrica

De un eje rotatorio

Sobre una superficie

El criterio de signos para el flujo de trabajo es el mismo que para el trabajo. Si est realizndose trabajo sobre el sistema el flujo es positivo; si es el sistema el que lo realiza, es negativo.Asimismo, puede definirse un flujo de trabajo hacia dentro o hacia fuera del sistema

4 Trabajo en un proceso cuasiestticoCuando tenemos un sistema, tpicamente un gas, sobre el cual realizamos un proceso cuasiesttico, a base de realizar un trabajo diferencial, dejar que vuelva al equilibrio, realizar otro trabajo diferencial, dejar de nuevo que vuelva al equilibrio, etc. tenemos que el sistema se encuentra siempre aproximadamente en un estado de equilibrio con el exterior. Esto quiere decir que la presin del sistema est definida y ser (aproximadamente) igual a la presin externa aplicada

En este caso el trabajo puede calcularse a partir de la evolucin del estado del sistema

Un proceso cuasiesttico s puede representarse en un diagrama pV, ya que el sistema est siempre en equilibrio. En este caso, el trabajo posee una sencilla representacin grfica: es el rea bajo la curva p(V) entre los dos estados A y B, cambiada de signo.Cuando conocemos la evolucin de la presin como funcin del volumen podemos hallar el valor del trabajo mediante una integral que puede ser ms o menos complicada. 4.1 Caso de un gas idealPara el caso de un gas ideal tenemos los siguientes casos simples:4.1.1 Proceso iscoro

En un proceso a volumen constante, dV = 0 y por tanto no se realiza trabajo sobre el sistema

Grficamente en un diagrama pV, al tratarse de una recta vertical, el rea bajo la curva es nula.Es equivalente a la situacin en mecnica en la que tenemos una fuerza aplicada pero no hay desplazamiento. El trabajo es nulo.En el modelo del cilindro con el pistn correspondera a que el gas se calienta (o enfra) manteniendo atornillada la tapa, como en una olla a presin.En la figura se ve el caso de un mol de gas que ocupa un volumen de 60dm y cuya temperatura se eleva de 600K a 900K en un recipiente rgido.4.1.2 Proceso isbaro

Un proceso a presin constante se representa grficamente por una lnea horizontal. El trabajo es el rea bajo este segmento horizontal, cambiada de signo.

Si el volumen final es mayor que el inicial (expansin) el trabajo es negativo y si es menor (compresin) es positivo.Teniendo en cuenta que la presin inicial y la final son iguales, este resultado se puede poner en funcin de la temperatura como

entonces si en un proceso isbaro aumenta la temperatura de un gas, ste realiza un trabajo de expansin

mientras que si se enfra T < 0 y es el entorno el que lo realiza sobre el gas

En el modelo del cilindro y el pistn, un proceso isbaro se consigue permitiendo que el mbolo ascienda o descienda sin rozamiento. As, al calentarse, el gas se expande libremente, siendo la presin del gas igual en todo momento a la exterior, que es constante. Tambin es esto lo que ocurre en sistemas abiertos, aunque no se vea el trabajo. Si calentamos una cierta cantidad de agua hasta evaporarla, ese vapor debe desalojar una cierta cantidad de aire seco (si no, aumentara la presin). Ese desalojo, que ocurre a nivel microscpico, donde una molculas "expulsan" a otras por colisiones, implica la realizacin de un trabajo, dado por la expresin anterior.En la figura tenemos el caso de 1.0 mol de gas monoatomico cuya temperatura se baja de 600K a 300K, permitiendo que su volumen, inicialmente de 60dm se reduzca. El trabajo para este ejemplo concreto lo podemos hallar calculando la presin y el volumen finales

y luego hallando el rea del rectngulo

o directamente como

4.1.3 Proceso isotermo

En un proceso cuasiesttico a temperatura constante, varan tanto la presin como el volumen. Si el gas se expande su presin se reduce y si se comprime aumenta, cumplindose la ley de Boyle

Grficamente esto corresponde a que el proceso se representa por un arco de hiprbola. El trabajo en este proceso ser el rea bajo la hiprbola, que se obtiene integrando

Si lo que conocemos es la presin y el volumen iniciales (o los finales) del gas, este trabajo puede escribirse

Si el volumen final es mayor que el inicial, el cociente es mayor que la unidad y el logaritmo es positivo, resultando un trabajo negativo. A la inversa si el volumen final es menor que el inicial.Empleando de nuevo la ley de Boyle podemos escribir el resultado en trminos de la relacin entre presiones

En la figura aparece el caso de 1.0 moles de gas que se encuentran a 600K y ocupan inicialmente 60dm. Se comprimen, manteniendo constante la temperatura, hasta que su volumen se reduce a 30dm. El trabajo en este proceso vale

4.1.4 Proceso politrpicoUn proceso politrpico es un tipo general de procesos caracterizado por la relacin

siendo k un cierto exponente real. Entre los casos particulares de procesos politrpicos tenemos k = 0 es uno a presin constante. k = 1 es un proceso isotermo k = donde = cp / cv, como se ve al estudiar la relacin entre calor y trabajo, esta es la ley que gobierna los procesos adiabticos cuasiestticos. Como caso particular importante, para el aire = 1.4 es un proceso a volumen constante.El trabajo en un proceso politrpico viene dado por la integral correspondiente

Salvo en el caso k = 1, que corresponde al proceso isotermo del apartado anterior, el resultado de esta integral se deduce de la ley general

Desarrollando y aplicando de nuevo la relacin que define el proceso queda

En trminos de las temperaturas inicial y final queda, aplicando la ley de los gases ideales

Podemos ver que si el resultado se reduce al que ya conocemos

mientras que si este trabajo se anula, como corresponde a un proceso iscoro

Puede resultar llamativo el aparente cambio de signo dependiendo de cuanto vale k. Si k < 1 el denominador es negativo y si k > 1 es positivo. Parecera entonces que en una compresin podramos tener trabajos negativos o positivos dependiendo del valor de k. No es as. En un proceso politrpico con k < 1 (por ejemplo, una compresin isbara) la temperatura desciende al reducir el volumen,

mientras que si k > 1 (por ejemplo, un proceso adiabtico, con k = 1.4) la temperatura aumenta al reducir el volumen. En ambos casos resulta un trabajo positivo sobre el gas

En la figura tenemos el caso de una compresin de 1.0 mol de un gas para el cual k = 1.66, que inicialmente ocupa 60dm y pasa su temperatura de 600K a 900K. El trabajo en este proceso lo podemos calcular hallando primero las presiones y volmenes o bien directamente a partir de la temperatura

5 Dependencia del caminoUn aspecto del trabajo que ya se ha mencionado, pero sobre el que hay que insistir es que el trabajo no es una funcin de estado, sino una funcin del camino. La pregunta qu trabajo hay que hacer para llevar el sistema del estado A al estado B? carece de respuesta (o tiene infinitas respuestas, segn se mire) ya que el trabajo para ir de A a B puede realizarse por muchos procesos y en cada uno el trabajo ser distinto.Incluso si nos restringimos a procesos cuasiestticos, existe una infinidad de curvas que unen los puntos A y B de un diagrama. El trabajo para cada una es el rea bajo la curva, cambiada de signo. Este rea depender de cmo de cerca del eje pase la curva. Si adems consideramos los procesos reales no cuasiestticos la infinidad se multiplica ya que debemos incluir otros procesos que ni siquiera pueden representarse en un diagrama.Como ejemplo sencillo consideremos un gas que ocupa inicialmente un volumen VA a una presin pA y temperatura TA. Este gas se comprime cuasiestticamente hasta que su volumen vale VB = VA / 2 a una presin pB = 2pA. Qu trabajo se realiza?Estas son algunas de las infinitas respuestas posibles:Proceso isbaro seguido de proceso iscoroPodemos comprimir el gas a presin constante, bajando su temperatura, hasta que su volumen es la mitad del inicial. A partir de ah lo volvemos a calentar a volumen constante hasta que la presin se eleva al doble. Grficamente corresponde a una recta horizontal seguida de un segmento vertical, siendo C el vrtice intermedio. El trabajo en este proceso se realiza slo en su primera parte

Proceso iscoro seguido de proceso isbaroAlternativamente, podemos empezar calentando el gas hasta que su presin sea el doble de la inicial (estado D) y luego enfriarlo hasta que se volumen se reduzca a la mitad. Grficamente es un segmento vertical seguido de uno horizontal. El trabajo se realiza solo en la segunda parte del proceso

Variacin lineal de la presinEste no es un proceso realista, pero matemticamente puede definirse como cualquier otro. Consiste en suponer que la grfica p(V) es una recta que une los puntos inicial y final

El trabajo en este proceso equivale al rea del trapecio formado por el eje y el segmento que une los dos puntos. El rea de este trapecio vale

Este caso se analiza en ms detalle en uno de los problemas.

Proceso isotermoEn este caso la temperatura final es la misma que la inicial, por lo que podemos imaginar un proceso cuasiesttico en el que la temperatura tiene siempre el mismo valor. En este caso el trabajo es igual a

Adems de estos cuatro podemos concebir una infinitud ms.6 Procesos cclicosEl que el trabajo sea una funcin del camino hace que cuando consideramos un proceso cclico el trabajo no sea nulo. Un ciclo es un proceso en el que el estado final es el mismo que inicial. En un proceso cclico todas las variables de estado poseen incrementos nulos

Para el trabajo en cambio, consideramos adems del estado inicial/final A algn estado intermedio B. En ese caso el trabajo para ir de A a B por un camino C1 no es el opuesto a volver de B a A por un camino C2 y por tanto el trabajo neto, suma de los dos, no es nulo.Si se trata de un ciclo cuasiesttico podemos representar el proceso mediante una curva cerrada en el diagrama pV. Si esta curva se recorre en sentido antihorario quiere decir que el rea bajo la curva a la ida es mayor que bajo la curva a la vuelta. La primera representa un trabajo que entra en el sistema mientras que la segunda una que sale de l. Por tanto

y el sistema est absorbiendo energa en forma de trabajo.

Si la curva se recorre en sentido horario es la inversa: sale ms trabajo del sistema del que entra en l

este sera el esquema tpico de una mquina trmica, que realiza un trabajo neto operando cclicamente.

Como ejemplo sencillo, consideremos el gas del apartado anterior. Supongamos que se comprime de forma isbara y luego se calienta a volumen constante (el primero de los procesos descritos) y luego se le hace regresar calentndolo aun ms a presin constante y luego enfrindolo de forma iscora (el segundo de los procesos indicados). En este caso el trabajo neto es

que por supuesto es el rea del rectngulo definido por los cuatro segmentos (con el signo opuesto).