Embed Size (px)
Citation preview
FISICA MODERNAActo 10: trabajo colaborativo 2
Presentado por:David Andrés Feria Echeverry
Julio Cesar Carroll JimenezJonathan Cortes
Fhanor Montaño Hurtado
Presentado al Tutor:VICTOR MANUEL BOHORQUEZ
Grupo 299003_19
UNIVERSIDAD NACIONAL ABIERTA Y A DISTANCIA – UNADESCUELA DE CIENCIAS BASICAS TECONOLOGIA E INGENIERIA
2011 – 1
INTRODUCCION
El presente trabajo, se realiza con el objetivo de identificar, analizar, comprender e identificar la utilización de los diferentes instrumentos para determinar el efecto fotoeléctrico; pues en ingeniería es muy usual y necesario la aplicación de estos puesto que la concepción exacta del efecto fotoeléctrico es “Fenómeno físico por el cual una radiación lumínica incidente libera electrones del material iluminado. Cada fotón de luz solar contiene una pequeña cantidad de energía que, al ser absorbida por el material, puede liberar un electrón de éste (fotoelectrón). Para cada sustancia hay una frecuencia umbral de radiación electromagnética por debajo de la cual no se producen fotoelectrones por más intensa que sea la radiación. Otra característica del efecto fotoeléctrico es que, una vez iniciado el efecto, la emisión electrónica aumenta cuando se incrementa la intensidad de la radiación incidente”. Lo anterior nos permite inquirir, estudiar y profundizar en temas específicos para adquirir mayores destrezas y conocimientos. Aplicables en dicha asignatura
OBJETIVOS
GENERAL
Realizar la experimentación que involucra el efecto fotoeléctrico que produce un rayo de luz cuando entra en contacto con unas placas de un metal determinado. Identificar conceptos y fundamentos que rigen dicho efecto.
ESPECIFICOS:
Tomar datos experimentales, que nos lleven a graficar el comportamiento del efecto fotoeléctrico a estudiar.
Determinar y calcular experimentalmente utilizando la gráfica obtenida, la constante de Planck.
Desarrollar los parámetros más importantes que comprende el efecto fotoeléctrico, para entenderlo de una forma clara y sencilla.
Complementar los hechos teóricos con los prácticos para un mejor entendimiento del rayo de luz incidente en una placa de un metal determinado, creando un efecto de los fotones contra los electrones.
El efecto fotoeléctrico fue descubierto por Heinrich Hertz en 1887, al observar que el arco que salta entre dos electrodos conectados a alta tensión alcanza distancias mayores cuando se ilumina con luz ultravioleta que cuando se deja en la oscuridad. Un Año después, Hallwachs hizo una importante observación de que la luz ultravioleta al incidir sobre un cuerpo cargado negativamente causaba la perdida su carga, mientras que no afectaba a un cuerpo con carga positiva. Diez años mas tarde, J. Thomson y P. Lenard demostraron independientemente, que la acción de al luz era la causa de al emisión de cargas negativas libres por la superficie del metal. Aunque no hay diferencia con los demás electrones, se acostumbra al denominar fotoelectrones a estas cargas negativas.
Heinrich Hertz establece básicamente que electrones de una superficie metálica pueden escapar de ella si adquieren la energía suficiente suministrada por luz de longitud de onda lo suficientemente corta. Hallwachs y Lenard estudiaron también este efecto años después.Posteriormente Einstein le dio el significado correcto en 1905, en el que dice que un haz de luz se compone de paquetes de energía llamados cuantos de luz o fotones. Cuando el fotón choca contra un electrón en la superficie de un metal, el fotón l e puede transmitir energía al electrón, con la cual podría este escapar de la superficie del metal.
Efecto fotoeléctrico externo
Es la formación y liberación de partículas eléctricamente cargadas que se produce en la materia cuando es irradiada con luz u otra radiación electromagnética. El término efecto fotoeléctrico designa varios tipos de interacciones similares. En el efecto fotoeléctrico externo se liberan electrones en la superficie de un conductor metálico al absorber energía de la luz que incide sobre dicha superficie. Este efecto se emplea en la célula fotoeléctrica, donde los electrones liberados por un polo de la célula, el fotocátodo, se mueven hacia el otro polo, el ánodo, bajo la influencia de un campo eléctrico. El estudio del efecto fotoeléctrico externo desempeñó un papel importante en el desarrollo de la física moderna. Una serie de experimentos iniciados en 1887 demostró que el efecto fotoeléctrico externo tenía determinadas características que no podían explicarse por las teorías de aquella época, que consideraban que la luz y todas las demás clases de radiación electromagnética se comportaban como ondas. Por ejemplo, a medida que la luz que incide sobre un metal se hace más intensa, la teoría ondulatoria de la luz sugiere que en el metal se liberarán electrones con una energía cada vez mayor. Sin embargo, los experimentos mostraron que la máxima energía posible de los electrones emitidos sólo depende de la frecuencia de la luz incidente, y no de su intensidad. En 1905, para tratar de explicar el mecanismo del efecto fotoeléctrico externo, Albert Einstein sugirió que podría considerarse que la luz se comporta en determinados casos como una partícula, y que la energía de cada partícula luminosa, o fotón, sólo depende de la frecuencia de la luz. Para explicar el efecto fotoeléctrico externo, Einstein consideró la luz como un conjunto de "proyectiles"
que chocan contra el metal. Cuando un electrón libre del metal es golpeado por un fotón, absorbe la energía del mismo. Si el fotón tiene la suficiente energía, el electrón es expulsado del metal. La teoría de Einstein explicaba muchas características del efecto fotoeléctrico externo, como por ejemplo el hecho de que la energía máxima de los electrones expulsados sea independiente de la intensidad de la luz. Según la teoría de Einstein, esta energía máxima sólo depende de la energía del fotón que lo expulsa, que a su vez sólo depende de la frecuencia de la luz. La teoría de Einstein se verificó por experimentos posteriores. Su explicación del efecto fotoeléctrico, con la demostración de que la radiación electromagnética puede comportarse en algunos casos como un conjunto de partículas, contribuyó al desarrollo de la teoría cuántica. El término efecto fotoeléctrico también puede referirse a otros tres procesos: la fotoionización, la fotoconducción y el efecto fotovoltáico. La fotoionización es la ionización de un gas por la luz u otra radiación electromagnética. Para ello, los fotones tienen que poseer la suficiente energía para separar uno o más electrones externos de los átomos de gas. En la fotoconducción, los electrones de materiales cristalinos absorben energía de los fotones y llegan así a la gama de niveles de energía en la que pueden desplazarse libremente y conducir electricidad. En el efecto fotovoltáico, los fotones crean pares electrón-hueco en materiales semiconductores. En un transistor, este efecto provoca la creación de un potencial eléctrico en la unión entre dos semiconductores diferentes.
Efecto fotoeléctrico interno
En el fotoefecto interno los electrones excitados permanecen dentro de la sustancia, contrario al fotoefecto externo. Cuando el material es irradiado, electrones de la banda de valencia son llevados a la banda de conducción y aumenta la conductividad eléctrica del material irradiado. Este aumento de conductividad se llama fotoconducción. En el caso en de los metales, debido a su alta conductividad eléctrica base, el aumento de conductividad por radiación es insignificante, por eso el fotoefecto interno se emplea tanto en los semiconductores dopados como en los intrínsecos.
La conductividad intrínseca es ocasionada por electrones y huecos térmicamente generados, que están presentes en iguales concentraciones. Cuando la sustancia es irradiada, portadores de carga libres adicionales son producidos por la energía del fotón con lo que se mejora la conductividad. Mediante el dopado deliberado de un semiconductor con donantes o aceptores, se obtiene un semiconductor tipo P o N.
Fotoefecto de unión
El fotoefecto de unión es un fotoefecto interno y se utiliza en fotodiodos, diodos de avalancha, fototransistores, transistores de efecto de campo y fototiristores. Estos
componentes se fabrican como semiconductores dopados donde energías cuánticas más pequeñas son necesarias para elevar la conductividad que en el caso del semiconductor intrínseco. La construcción de un fotodiodo o un fototransistor es la misma en principio como en un diodo o un transistor.
Elementos básicos
Los elementos básicos del sistema de control típico abarcan cuatro componentes principales:
1. Una fuente de radiación típica, esto, es algo específicamente diseñado para emitir radiación.
2. Un receptor de radiación que contiene un elemento fotosensitivo para cambios sensibles en radiación.
3. Un amplificador para aumentar la salida eléctrica del elemento sensible a un nivel útil.
4. Un dispositivo de salida que ejecute alguna función de control como resultado de la señal amplificada.
Medida de h por Millikan
La letra h en la ecuación de Einstein, es importante porque es fundamental para la estructura de la materia y, por lo tanto, es una constante universal. Habiendo sido introducida primero por Planck, en 1901, el nombre de la constante de Planck s ha adherido firmemente a este símbolo h. La primera confirmación experimental de la ecuación fotoeléctrica de Einstein vino en 1912, cuando A. L. Hugues; e independiente O. W. Richardon y K. T. Compton, observaron que la energía de los fotoelectrones aumentaba proporcionalmente con la frecuencia. La constante de proporcionalidad que ellos encontraron es aproximadamente igual a la constante h de Planck.
Posteriormente, Millikan realizo una serie de experimentos exhaustivos que establecieron la ecuación fotoeléctrica de tan preciso, que sus trabajos se consideran ahora como los que dan el valor más exacto de h.
Para esto fue necesario medir los tres factores v, W y ½ mv2, y despejar la incógnita h de la siguiente ecuación:
Ve = ½ mv2
Experimentos previos realizados sobre el efecto fotoeléctrico demuestran que obtenerse buenos resultados solo si las superficies metálicas están adecuadamente limpias. Millikan logro obtener superficies metálicas no contaminadas preparándolas dispositivos.
Umbral fotoeléctrico
Una vez hechas las mediciones, Millikan calculo las energías correspondientes a los fotones para diversas frecuencias de luz y represento los resultados sobre un gráfico. El punto de intersección entre la recta u el eje horizontal determinara la frecuencia umbral v0.
El umbral fotoeléctrico se define como la frecuencia para la cual la luz que incide sobre la superficie metálica solo puede liberar los electrones, pero sin comunicarles energía cinética adicional. Para esta frecuencia, la energía cinética ½ mv2 de la ecuación de Einstein es nula y la energía del fotón esta dada por
W = hv0
El valor de h es 6.6261965 x 10-34 joule segundo.
El Premio Nobel de Física asignado a Millikan en 1923 le fue otorgado en primer lugar por sus importantes trabajos experimentales de determinación de la constante de Plank y en segundo lugar también por la carga electrónica e.
Célula fotoeléctrica
Componente electrónico basado en el efecto fotoeléctrico. En su forma más simple, se compone de un ánodo y un cátodo recubierto de un material fotosensible. La luz que incide sobre el cátodo libera electrones que son atraídos hacia el ánodo, de carga positiva, originando un flujo de corriente proporcional a la intensidad de la radiación. Las células fotoeléctricas pueden estar vacías o llenas de un gas inerte a baja presión para obtener una mayor sensibilidad. Una variante de la célula fotoeléctrica, el fototubo multiplicador o fotomultiplicador, consiste en una serie de placas metálicas dispuestas de forma que la emisión fotoeléctrica se amplifica mediante una emisión eléctrica secundaria. El fototubo multiplicador es capaz de detectar radiaciones extremadamente débiles, por lo que es una herramienta esencial en el área de la investigación nuclear.
Las células fotoeléctricas se emplean en alarmas antirrobo, semáforos de tráfico y puertas automáticas. Una célula fotoeléctrica y un rayo de luz (que puede ser infrarrojo o invisible al ojo humano) forman una parte esencial de este tipo de circuito eléctrico. La luz producida por una bombilla en un extremo del circuito cae sobre la célula, situada a cierta distancia. El circuito salta al cortarse el rayo de luz, lo que provoca el cierre de un relé y activa el sistema antirrobo u otros circuitos. Se utilizan varios tipos de células fotoeléctricas en la grabación de sonido, en la televisión y en los contadores de centelleo
DESARROLLO
Para cada target, el estudiante deberá encontrar la longitud de onda para la cual el material seleccionado libera electrones una vez la lámpara le suministra fotones.
LONGITUD DE ONDA MINIMA PARA LA LIBERACION DE FOTONES
Para la medición de la longitud de onda mínima de emisión, se mantendrán constantes el potencial de frenado y la intensidad luminosa; la intensidad luminosa se fijó en el 100% y el potencial eléctrico en 8V, esto se realizó así para que la única variable que detenga el flujo de electrones sea la longitud de onda. A continuación se muestran las mediciones de la longitud de onda, realizadas para cada uno de los materiales en cuestión.
El sodio (Na) Longitud de Onda ≤ 538 nm (luz verde) hace que el sodio comience a liberar los electrones
El Calcio Longitud de Onda ≤ 425 nm (luz violeta) hace que el calcio comience a liberar los electrones
El cobre Longitud de Onda ≤ 262 nm (luz Uv) hace que el cobre comience a liberar los electrones
El Zinc Longitud de Onda ≤ 287nm (luz Uv) hace que el Zinc comience a liberar los electrones
El Platino Longitud de Onda ≤ 196 nm (luz Uv) hace que el Platino comience a liberar los electrones
Materia desconocido Longitud de Onda ≤ 334 nm (luz Uv) hace que el Material desconocido comience a liberar los electrones
Para asociar la longitud de onda con la frecuencia de emisión, se utiliza la siguiente expresión:
λo · f o=c
Dónde:
λ :Longitud deonda ; ν :Frecuenciade emisi ón ;c=3 x 108m /s
Sodio
f o=Cλo
= 3 x108
539 x10−9=5 .56586 x 1014H z
Calcio
f o=Cλo
= 3 x108
427 x10−9=7 .02576 x 1014H z
Cobre
f o=Cλo
= 3 x108
263 x10−9=1 .14068 x1015H z
Zinc
f o=Cλo
= 3 x108
288 x10−9=1 .04167 x 1015H z
Platino
f o=Cλo
= 3 x108
196 x10−9=1 .53061 x1015H z
????????
f o=Cλo
= 3 x108
335 x10−9=8 .95522x 1014H z
Los resultados de las mediciones y del cálculo de la frecuencia de mínima de emisión son los siguientes:
Materialλmin fmin
m Hz
Sodio 538 x10−9 5 .58x 1014
Calcio 425 x 10−9 7 .06 x1014
Cobre 262 x10−9 1 .15 x 1015
zinc 287 x10−9 1 .05x 1015
Platino 196 x10−9 1 .53 x 1015
????? 334 x 10−9 8 .98 x1014
Las respuestas a los siguientes interrogantes:
El desprendimiento de los electrones depende de la frecuencia de la señal emitida por el foco de luz en la placa, o depende de la intensidad de la luz? Demostrar esta respuesta con las mediciones.
El desprendimiento de electrones depende la frecuencia de la señal emitida, ya que si observamos por ejemplo con el calcio así su intensidad sea 100% o 8% seguirá desprendiendo electrones pero si con cualquier de las intensidades mencionadas antes aumentamos la longitud de onda eso quiere decir q la frecuencia es menor ya no nos desprendería electrones como se puede observar en las imágenes adjuntas a este punto ya que existe un umbral de frecuencia, tal que si la frecuencia aplicada es mayor o igual que el umbral los electrones se desprenden, sin importar el valor de la intensidad luminosa, siendo esta mayor que cero.
Observación por encima de la frecuencia umbral. (Hay flujo de electrones)
Intensidad: 100% Intensidad: 1%
Se observa que ambos casos hay desprendimiento de electrones.
Observación por debajo de la frecuencia umbral. (No hay flujo de electrones)
Intensidad: 100% Intensidad: 1%
Se observa que ambos casos no hay desprendimiento de electrones.
¿El número de electrones emitidos depende de la frecuencia emitida por la señal electromagnética sobre la placa, o depende de la intensidad de la señal electromagnética? Demostrar esta respuesta con las mediciones.
El número de electrones Depende de la intensidad de la señal electromagnética sobre la placa debido que a luz más intensa significa más energía a lo largo del
frente de onda y más electrones deben de arrancarse de la placa y en ausencia de la luz, la corriente no fluye en el circuito por consiguiente no abra desprendimiento de electrones o dicho de otra forma al incrementarse la cantidad de fotones que incide sobre el material, mayor será el número de electrones que se excitaran y se desprenderán de la placa
Y no depende de la frecuencia ya que por lo observado esta solo influye en la velocidad con la que se mueven los electrones.
Observación con una frecuencia alta. (Los electrones se mueven rápido)
Intensidad: 100% Intensidad: 10% Muchos electrones excitados. Pocos electrones excitados.
Observación con una frecuencia alta. (Los electrones se mueven lento)
Intensidad: 100% Intensidad: 10% Muchos electrones excitados. Pocos electrones excitados.
El estudiante deberá encontrar el voltaje mínimo de retardo asociado a cada material. Deberán asociar este voltaje de retardo con la función de trabajo de cada material, y buscar en internet la función de trabajo para cada material seleccionado.
Para la obtención del voltaje mínimo de retardo se tuvo en cuenta la longitud de onda mínima de cada material, y se asignó una longitud de onda, tal que, todos los materiales pudieran emitir electrones, entonces se varió el potencial aplicado y se determinó el punto donde la corriente fue nula, en el gráfico de corriente vs voltaje se observa mejor la medida del voltaje mínimo de retardo, que es el voltaje donde la corriente empieza a aumentar, a continuación se muestran los resultados de cada material con luz de longitud de onda igual a 152nm.
Medida para el Sodio
Medida para el Zinc
Medida para el Cobre
Medida para el Platino
Medida para el Calcio
Los potenciales de frenado encontrados fueron los siguientes:
λ=152nm
MaterialV0
V
Sodio -6.00
Zinc -4.00
Cobre -3.80
Platino -2.00
Calcio -5.40
????? -4.60
Para asociar esos potenciales de frenado con la función de trabajo de cada material, se compara la función de trabajo obtenida con el potencial de frenado y con la longitud de onda mínima. La función de trabajo de cada material se determina teniendo en cuenta la siguiente expresión:
ϕ=hvmin=hcλmin
Dónde:
h=6.625 x10−34 J · s ;c=3x 108m /s
Los resultados de las funciones de trabajo son los siguientes:
Materialλmin Φmedido Φteorica Error relativo
m J J %
Sodio 538.0x10−9 5.58x10−19 3.78x10−19 2.27%
Zinc 287 x10−9 6.93x10−19 6.90x10−19 0.36%
Cobre 262 x10−9 7.59x10−19 7.50x10−19 1.15%
Platino 196 x10−9 1.01x10−19 9.50x10−19 6.74%
Calcio 425 x 10−9 4.68x10−19 4.60x10−19 1.66%
????? 334 x 10−9 5.95x10−19 - -
El error relativo se calculó con: error%=|ϕmedido−ϕteorico|
ϕteorico
∗100%
Se puede observar que los valores de la función de trabajo medidos concuerdan satisfactoriamente con los encontrados en la teoría, a pesar de que el platino presenta un error mayor, este se puede tomar como admisible ya que la diferencia no es mucha.
Para obtener la función de trabajo de cada material a partir del potencia del frenado se utiliza la siguiente expresión:
ϕ=hv−eV 0
Dónde:
e=−1.609 x10−19C
En la siguiente tabla se resumen los resultados en varias longitudes de onda, su respectiva función de trabajo y el error relativo de la función de trabajo:
λ=124nm
MaterialV0 Φ Error relativo
V J %
Sodio-
7.803.548x10−19 3.42
Zinc-
5.806.748x10−19 2.55
Cobre-
5.407.388x10−19 2.61
Platino-
3.809.948x10−19 1.89
Calcio-
7.204.508x10−19 3.60
?????-
6.405.788x10−19 2.73
λ=152nm
MaterialV0 Φ Error relativo
V J %
Sodio -6.00 3.476x10−19 5.39
Zinc -4.00 6.676x10−19 3.60
Cobre -3.80 6.996x10−19 7.78
Platino -2.00 9.876x10−19 2.61
Calcio -5.40 4.436x10−19 5.15
????? -4.60 5.716x10−19 3.95
λ=182nm
MaterialV0 Φ Error relativo
V J %
Sodio -4.60 3.560x10−19 3.09
Zinc -2.60 6.760x10−19 2.38
Cobre -2.20 7.400x10−19 2.45
Platino -0.60 9.960x10−19 1.77
Calcio -4.00 4.520x10−19 3.34
????? -3.20 5.800x10−19 2.53
El error relativo se calculó con: error%=|ϕmedido con potencial−ϕmedido conλmin|
ϕmedido conλmin
∗100%
Se observa que los potenciales medidos tienen un resultado aceptable, ya que el error relativo obtenido es bajo, del resultado se puede inferir que el potencial mínimo varía con la longitud aplicada, entre mayor sea la longitud de onda, mayor (más positivo) será el potencial de frenado que se deberá aplicar para detener el flujo de corriente.
¿El voltaje mínimo para el cual no se reciben electrones entre las placas del experimento es diferente para cada material? Demostrar esta respuesta con las mediciones.
Este voltaje si es diferente para cada material, y cada material varía con la longitud de onda de la fuente de luz, esto último se tiene en cuenta para hacer
la verificación. Esto se puede observar en las siguientes medidas realizadas para una misma longitud de onda:
Medida realizada para el Sodio, se observó un potencial de frenado de -6.2V a una longitud de onda de 152nm.
Medida realizada para el Platino, se observó un potencial de frenado de -2.0V a una longitud de onda de 152nm.
Los potenciales de frenado encontrados para material si fueron diferentes.
Comprar este fenómeno, con lo que ocurriría si se disparara con un arma ó varias armas de repetición sobre un muro de concreto. Realizar el ejercicio mental, y responda si las partículas desprendidas por el muro, dependen de la frecuencia de los disparos, ó depende de la intensidad de los mismos. Hallar las diferencias con el efecto fotoeléctrico, y responder porque el efecto fotoeléctrico es un fenómeno que presenta un comportamiento totalmente diferente a la experiencia macroscópica de la cual estamos habituados.
Al disparar el arma hacia el muro ocurre una transferencia de momento lineal entre la bala y el muro, es por ello que si una bala no es capaz de transferir la suficiente energía mecánica como para desprender partículas, muchas balas probablemente puedan hacerlo, al disparar más balas con más armas es más probable que aumente la masa del cuerpo que impacta al muro (suponiendo
colisiones simultaneas entre las balas y el muro) y es por ello que se transferirá más energía mecánica, y posiblemente se desprenderán más partículas del muro; por tanto, entre mayor sea la intensidad (mayor cantidad de balas), mayor será la cantidad de partículas desprendidas.
En el efecto fotoeléctrico no ocurre lo mismo, los fotones que chocan con los electrones transmiten su energía, y si el electrón gana la suficiente energía como para salir de su órbita, este es liberado. Pero si los electrones no ganan la suficiente energía, estos no se desprenderán aun cuando la cantidad de fotones incidentes sea mayor; En este caso la cantidad de partículas desprendidas depende de la frecuencia de vibración de los fotones ya que, estos serán más energéticos.
Las diferencia entre estos dos casos, en ambos casos la energía es portada por los proyectiles (bala, fotón), pero su mecanismo de transferencia de energía es diferente, la energía de la bala no depende su vibración o frecuencia o longitud de onda, sino de su velocidad, en tanto para un foto si depende la frecuencia y no de la velocidad, ya que este no tiene masa.
CONCLUSIONES
Del desarrollo de la actividad se puede concluir que:
El efecto fotoeléctrico es un fenómeno que ocurre a nivel subatómico cuando los fotones de una fuente luminosa chocan con los electrones de la superficie de un metal y los excitan, de tal manera que son desprendidos, estos fluyen, produciendo corriente eléctrica.
El desprendimiento de electrones depende de la frecuencia (longitud de onda) de la fuente de luz, existe un valor de frecuencia, que cuando es superado se logran desprender los electrones del material, ya que la energía de un fotón depende de la frecuencia de vibración de este.
La cantidad de electrones desprendidos depende de la intensidad de la fuente de luz y no de la frecuencia, la frecuencia solo hace que los electrones viajen con mayor velocidad (mayor energía cinética).
Existe un potencial de frenado, que hace que se detenga el flujo electrones, este potencial es distinto para cualquier material a una longitud de onda
dada, y para cada cuerpo el potencial de frenado varia con la frecuencia de la luz aplicada.
Cada material tiene asociado una función de trabajo, y esta es constante e independiente de la frecuencia, intensidad y potencial de frenado, de hecho el potencial de frenado depende de dicha función de trabajo.
Los electrones arrancados de la placa de metal se llaman fotoelectrones y son iguales que otros electrones.
Luz de frecuencia bajo fo “no puede arrancar electrones del metal, no importa cuan grande sea la intensidad de la luz. La teoría ondulatoria de la luz no puede explicar este caso.
Luz más intensa significa más energía a lo largo del frente de onda y más electrones deben de arrancarse de la placa
La luz que incide sobre la placa de metal debe de tener una frecuencia mínima (fo) para arrancar los electrones del metal. Esta frecuencia mínima varía con la clase de metal que se utilice. A la frecuencia mínima se la llama frecuencia umbral o de entrada.
BIBLIOGRAFÍA
http://www.textoscientificos.com/fisica/efecto-fotoelectrico
http://www.educaplus.org/play-112-Efecto-fotoel%C3%A9ctrico.html
http://www.gobiernodecanarias.org/educacion/3/Usrn/lentiscal/2-CD-Fiisca- TIC/2-8Cuantica/EfectoFotoelectricoMB/fotoelectrico2-fp.htm
http://webcache.googleusercontent.com/search? q=cache:LYM9SACQ0BkJ:www.textoscientificos.com/fisica/efecto-Fotoelectrico+efecto+fotoelectrico+depende+de&cd=2&hl=es&ct=clnk&source=www.google.com
MODULO FÍSICA MODERNA 2011
http://ciencia.glosario.net/ecotropia/efecto-fotoel%E9ctrico-9321.html
