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EXAMEN TRLF, 1 er curso. Grado en F´ ısica (23 de junio de 2014) 1. Demuestra que hu|A|ui tiene parte real nula (es imaginario puro) si el operador A es antiherm´ ıtico (o sea, si A = -A ). [Hazlo sin usar matrices]. 2. Una matriz cuadrada es antiherm´ ıtica si A = -A . Prueba que el determinante de una matriz antiherm´ ıtica n × n con n par es un n´ umero real. Prueba que, si la matriz antiherm´ ıtica es de orden impar, entonces la parte real del determinante de A es nula (o sea, el determinante de A es imaginario puro). 3. Escribe, usando ´ ındices, las entradas de la matriz n × n que corresponde a la rotaci´ on ~ r -→ -~ r en R n . Usando ´ ındices, demuestra que ciertamente es una rotaci´ on. ¿Cu´ anto vale su determinante? ¿Es una rotaci´ on propia (giro) o es impropia? ¿En qu´ e imagen, activa o pasiva, est´ a dada en este ejercicio la transformaci´ on? 4. Demuestra que toda matriz de rotaci´ on en dos dimensiones se puede escribir como cos θ sen θ - sen θ cos θ o como cos θ sen θ sen θ - cos θ , siendo θ [0, 2π). [Recuerda que sen(α ± β) = cos β sen α ± cos α sen β y cos(α ± β) = cos β cos α sen α sen β ] 5. Demuestra que, si las matrices A y B son sim´ etricas y [A, B]= iC, entonces C es antisim´ etrica. 6. Demuestra que, si un operador cumple que P 2 = P , sus valores propios (au- tovalores) son 0 y 1. Demuestra que, siendo as´ ı, dado cualquier vector |ui, |vi = P |ui es vector propio de P con valor propio 1 y |wi =(I - P )|ui es vector propio de P con valor propio 0. 7. Demuestra que cualquier rotaci´ on en dos dimensiones de determinante -1 se puede diagonalizar y que su forma diagonal en la base ortonormal de vectores propios se puede escribir como 1 0 0 -1 . ¿Hay para estas transformaciones alg´ un subespacio invariante? [Puedes usar de partida uno de los resultados del ejercicio 4)]. 8. Sin usar matrices, demuestra que, para cualquier vector |ui, si H es un ope- rador herm´ ıtico, se cumple que hu|H|ui es un n´ umero real. 9. En la imagen activa, bajo la transformaci´ on dada por x 0 i = -x i , calcula c´ omo se transforma el operador ~ = 3 i=1 ~e i ∂x i . Asumiendo que sabemos que la fuerza que act´ ua sobre una part´ ıcula en movimiento en un campo externo conservativo cambia de signo bajo paridad ( ~ F -→ - ~ F ), encuentra c´ omo se transforma las energ´ ıa potencial V (~ r) de la part´ ıcula [ ~ F = - ~ V (~ r)]. PARA ENTREGAR COMO M ´ AXIMO 7 DE LOS 9 EJERCICIOS LISTADOS HASTA AQU ´ I. CADA UNO VALE UN PUNTO (M ´ AXI- MA PUNTUACI ´ ON EN ESTA PARTE = 7 PUNTOS) Sigue por detr´ as -→ 1

Eval Julio Tr Lf 2014

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Page 1: Eval Julio Tr Lf 2014

EXAMEN TRLF, 1er curso. Grado en Fısica(23 de junio de 2014)

1. Demuestra que 〈u|A|u〉 tiene parte real nula (es imaginario puro) si el operadorA es antihermıtico (o sea, si A = −A†). [Hazlo sin usar matrices].

2. Una matriz cuadrada es antihermıtica siA = −A†. Prueba que el determinantede una matriz antihermıtica n × n con n par es un numero real. Pruebaque, si la matriz antihermıtica es de orden impar, entonces la parte real deldeterminante de A es nula (o sea, el determinante de A es imaginario puro).

3. Escribe, usando ındices, las entradas de la matriz n × n que corresponde ala rotacion ~r −→ −~r en Rn. Usando ındices, demuestra que ciertamente esuna rotacion. ¿Cuanto vale su determinante? ¿Es una rotacion propia (giro)o es impropia? ¿En que imagen, activa o pasiva, esta dada en este ejercicio latransformacion?

4. Demuestra que toda matriz de rotacion en dos dimensiones se puede escribir

como

(cos θ sen θ− sen θ cos θ

)o como

(cos θ sen θsen θ − cos θ

), siendo θ ∈ [0, 2π).

[Recuerda que sen(α± β) = cosβ senα± cosα senβ y

cos(α± β) = cosβ cosα∓ senα senβ ]

5. Demuestra que, si las matrices A y B son simetricas y [A,B] = iC, entoncesC es antisimetrica.

6. Demuestra que, si un operador cumple que P 2 = P , sus valores propios (au-tovalores) son 0 y 1. Demuestra que, siendo ası, dado cualquier vector |u〉,|v〉 = P |u〉 es vector propio de P con valor propio 1 y |w〉 = (I − P )|u〉 esvector propio de P con valor propio 0.

7. Demuestra que cualquier rotacion en dos dimensiones de determinante −1 sepuede diagonalizar y que su forma diagonal en la base ortonormal de vectores

propios se puede escribir como

(1 00 −1

). ¿Hay para estas transformaciones

algun subespacio invariante? [Puedes usar de partida uno de los resultados delejercicio 4)].

8. Sin usar matrices, demuestra que, para cualquier vector |u〉, si H es un ope-rador hermıtico, se cumple que 〈u|H|u〉 es un numero real.

9. En la imagen activa, bajo la transformacion dada por x′i = −xi, calcula como

se transforma el operador ~∇ =∑3i=1 ~ei

∂xi. Asumiendo que sabemos que

la fuerza que actua sobre una partıcula en movimiento en un campo externoconservativo cambia de signo bajo paridad (~F −→ −~F ), encuentra como se

transforma las energıa potencial V (~r) de la partıcula [~F = −~∇V (~r)].

PARA ENTREGAR COMO MAXIMO 7 DE LOS 9 EJERCICIOSLISTADOS HASTA AQUI. CADA UNO VALE UN PUNTO (MAXI-MA PUNTUACION EN ESTA PARTE = 7 PUNTOS)

Sigue por detras −→

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NO OLVIDEIS QUE, EN LO QUE SIGUE, APLICA EL CONVE-NIO DE SUMA DE INDICES DE EINSTEIN: INDICE REPE-TIDO ARRIBA Y ABAJO ES INDICE SUMADO DE CERO ATRES

10. Observamos un sistema formado por un foton de energıa E0 que se mueve alo largo del eje X1 en el sentido positivo y otro foton moviendose en el mismoeje con la misma energıa, pero en sentido negativo. Calcula la energıa totaldel sistema y su vector momento total. Si una sola partıcula tuviera la mismaenergıa y el mismo momento que este sistema de dos fotones, ¿cuales serıansu masa y su vector velocidad?

11. Demuestra que el intervalo en relatividad especial es invariante bajo la trans-formacion T : xµ −→ −xµ

12. Demuestra que el intervalo en relatividad especial es invariante bajo rotacionesde los vectores de la base ortonormal formada por ~e1 , ~e2 y ~e3 en el espaciode las posiciones.

13. ¿Como se transforma∂

∂xµbajo la transformacion x′

µ= xµ+aµ donde aµ son

las componentes de un cuadrivector independiente del tiempo y la posicion?

14. Demuestra que, si asumimos que Fµν es un tensor de rango dos covariante

bajo transformaciones de Lorentz (es decir: F′

µν = Ωµρ Ων

σFρσ), entoncesM = Fµν U

µ Uν es un escalar invariante Lorentz, siendo Uν las componentescontravariantes de la cuadrivelocidad. ¿Cuanto vale M para un observadorpropio? ¿Y para un observador cualquiera?

PARA ENTREGAR COMO MAXIMO 3 DE LOS 5 EJERCICIOSPROPUESTOS EN ESTA PARTE. CADA UNO VALE 1 PUNTO(MAXIMA PUNTUACION EN ESTA PARTE = 3 PUNTOS)

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